Содержание
Полевые акты - Вступление
Полевые акты - Основные предпосылки для представления
Полевые акты FieldAct00 - Основные виды стабильности
Полевые акты FieldAct01 - Обобщенный закон Галилея
Полевые акты FieldAct02 - Закон сохранения периода в орбитирующем движении
Полевые акты FieldAct03 - Закон сохранения периода осциллирующей пары
тел
Полевые акты FieldAct04 - Обратно пропорциональная зависимость ускорения
от квадрата расстояния
Полевые акты FieldAct05 - Прямая пропорциональная зависимость орбитальной
скорости от квадратного корня из параметра "В" Е-функции
Полевые акты FieldAct06 - Два закона изменчивости периода в орбитальном
движении пары тел (I и III законы Кеплера)
Полевые акты FieldAct07 - Закон одинаковой суммарной массы и пропорциональных
отношений в орбитальном движении двух тел
Полевые акты FieldAct08 - Центрально-симметричные силовые поля
(II и III законы Ньютона)
Полевые акты FieldAct09 - Гравитационное произведение
Полевые акты FieldAct10 -
Полевые акты - Вступление
С полевыми актами дело обстоит так, как с женскими или мужскими актами - чтобы с ними познакомиться, надо смотреть. Для просмотра описанных здесь полевых актов служит компьютерная моделирующая программа ArtStand2. По мере познания наиболее простых полевых актов, может быть, придёт пора пользоваться и другими программами, но об этом позже. Чтобы понимать, о чём дальше будет речь, необходимо освоить работу с программой ArtStand2.
В сегодняшней физике есть много примеров видения одного и того же явления с разных точек зрения. То, что видно с данной точки зрения получает соответствующее описание, а такие описания, сделаны с разных точек зрения, должны в сумме составляться на знание о природе явления. Так обстоит дело с корпускулярно-волновым дуализмом, такое имеет место в случае гравитационной массы и инерционной массы и так выглядит дело со всеми столь разными видами физических воздействий.
Описания, которые сочиняются с разных точек зрения, должны составляться на знание о природе явления, но не составляются. Известен корпускулярно-волновой дуализм электромагнитных волн, но о механизме самого явления, о его природе, ничего не известно. Известно, как масса тела проявляет себя в разных условиях, но неизвестно, что это такое - масса или инерция тела. А наиболее значительным фактом является то, что современная наука о природе не в состоянии представить связи мужду разными видами физических воздействий.
Полевые акты представляются здесь как бы с обратных позиций. Известен корень, в который надо смотреть, и существуют разные позиции для его осмотра. Если оглядывать его с разных сторон, видны разные проявления одного и того же явления. В сущности, видно, как одно и то же явление в различных полевых актах представляет себя в различных обликах и как бы разоблачает разные физические законы. В действительности, нет никакого разоблачения. Просматривая полевые акты, читатель сам постепенно становится создателем физических законов. Просматривая полевые акты, читатель имеет шансы понять, что физические законы не создавались ни богом, ни природой - все они создавались и создаются человеком.
Полевые акты - Основные предпосылки для представления
Основой для представления полевых актов и их применения для интерпретации физических явлений будут здесь служить три вида функций: экспоненциальная (Е) функция, полистепенная (РЕ) функция и полистепенная сумирована (PES) функция. Перечисленные функции представляют главным образом, как изменяется потенциал (поля) вдоль любого луча, выходящего из центральной точки центрально-симметричного (ц.с.) поля. А производная каждой функции описывает напряжённость (поля) вдоль любого луча ц.с. поля или, по-другому говоря, описывает ускорение иных полей, которое они приобретают в этом ц.с. поле. Структурное строение математических зависимостей Е, РЕ и PES, а также их графики представлены ниже.
У экспоненциальной (Е) функции, описывающей потенциал поля, есть две особенные черты. Первая черта это присутствие точки перегиба функции, которая располагается на расстоянии B/2 от начала координат. Вторая черта заключается в том, что производная этой функции есть обратно пропорциональна квадрату расстояния.
Множитель в виде ехр(-В/х), который находится в числителе производной, при увеличении х приближается к единице. При одном и том же значении расстояния х, чем меньше параметр В, тем ближе единицы находится значение множителя. Это видно на графике FieldAct00a’.gif.
Именно эти обстоятельства являются причиной того, что производная функции Е хорошо годится для отображения гравитационного поля и для моделирования многих физических явлений.
Полистепенная суммирована функция (PES) также обладает двумя особенными чертами, но они у этой функции совсем другие. Функция PES прежде всего определяет дистанционное расстояние, при котором существует пик потенциала – конечно, если принять эту функцию для описания потенциала. Производная этой функции обладает двумя пиками значений с противоположными знаками и нолевым значением функции мужду ними. По той причине производная хорошо отображает ускорение тела, которое колебается около некоторого положения равновесия. Поэтому эта функция пригодна для описания и моделирования стабильных структурных систем. При её помощи можно описывать структуры любой сложности, потому что PES-функция может обладать любым числом потенциальных пиков, располагающихся вдоль оси х на таких расстояниях (дистанциях), какие аккурат нужны для моделирования.
Полистепенную функцию (РЕ) характеризует то, что у неё есть только один потенциальный пик. Независимо от величины параметра В, этот пик всегда очень сглаженный и всегда располагается на растоянии Xm=e. Расположение экстремального значения потенциала (т.е. этого пика) можно в функции изменить путём применения коэфициента (параметра) сжатия-растяжения. Этот метод заключается в том, чтобы в математической структуре функции (в её формуле) везде, где стоит х, поставить k*х. Вследствие этого на графике можно увидеть или сжатие, или растяжение функции, а потенциальный пик получает новое расположение на оси координат – после применения коэфициента (параметра) сжатия-растяжения k пик располагается на расстоянии Xm=е/k.
Производная РЕ-функции, наподобие производной Е-функции, также в знаменателе имеет расстояние х во второй степени, но для моделирования ускорения (или воздействия), изменяющегося обратно пропорционально относительно квадрата расстояния, она не годится. Рисунок FieldAct00a’.gif представляет, как изменяются множители, которые сущетвуют в производных Е-функции и РЕ-функции. В первом случае множитель имеет ограниченный характер - с увеличением расстояния х множитель приближается к единице, а во втором неограниченный.
Представленные функции являются базисом для работы компьютерной моделирующей программы ArtStand2. В этой программе как бы натуральным способом отображается основной физический закон - гравитационный закон Галилея (он известен как закон свободного падения тел). Здесь закон Галилея выступает в обобщенном виде и касается как гравитационных, так и а всех других воздействий. Поэтому его можно представить в новой формулировке: Данное ц.с. поле одинаковым образом ускоряет любое другое ц.с. поле и это не зависит от параметров ускоряемого ц.с. поля.
Полевые акты FieldAct00 - Основные виды стабильности
Два фундамента компьютерной моделирующей программы ArtStand2, один в виде выше представленных математических функций и другой в виде обобщенного закона Галилея, позволяют представить самые основные полевые акты, которые (здесь) сгруппированы в FieldAct00. В группе FieldAct00 находятся файлы, из которых каждый содержит два ц.с. поля. Их собственные параметры (А, В), позиционные параметры (Х, Y, Z), а также некоторые данные из процесса, которые получаются с их участием, представлены ниже.
В представленных файлах ц.с. поле (или тело), которого данные записаны в строке номер 31, обладает инерционным параметром А2=0. Это значит, что ускорение, которого такое поле может быть причиной, равняется ноль. Следовательно, это ц.с. поле играет роль пробного поля, при помощи которого можно показать ускорительное действие ц.с. поля, которого параметры записаны в строке номер 1.
Чтобы увидеть модель одного из нескольких видов устойчивого равновесия полей, надо при помощи моделирующей программы ArtStand2 открыть файл FieldAct00.a.art2 и включить процесс. Этот вид равновесия можно назвать центрально-осцилляционным устойчивым равновесием ц.с. полей. Этот вид равновесия заключается в том, что центральные точки ц.с. полей (и конечно, каждое ц.с. поле как целое) взаимно осциллируют друг около друга, а в действительности, они осциллируют около общего для них некоторого центра масс. Во время движения они не покидают некой области в системе координат. Это происходит по той причине, что, во-первых, параметры В обоих ц.с. полей одинаковы и, во-вторых, начальные скорости ц.с. полей во время включения процесса равны ноль.
В файле FieldAct00.a.art2 представляется особая ситуация, в которой одно ц.с. поле оказывает нолевое воздействие на второе. Но выше сказанное касается и других случаев, которые можно посмотреть, например, открывая файлы, которые сгруппированы в FieldAct01. (Внимание: При просмотре не надо активировать кнопку Blockade..., которая находится вверху экрана моделирующей программы.)
В файле FieldAct00.b.art2 пробное ц.с. поле обладает начальной скоростью - её направление перпендикулярно линии, которая соединяет центральные точки обоих ц.с. полей вначале процесса. Появление этой скорости как бы ведёт к возникновению нового вида устойчивого равновесия. Этот вид равновесия можно назвать орбитально-осцилляционным устойчивым равновесием ц.с. полей.
По правде, в предложенном случае осцилляции не видны и равновесие могло бы называться орбитальным устойчивым равновесием. Процесс, который происходит после включения файла FieldAct00.b.art2, и процесс, который можно наблюдать после включения файла FieldAct00.a.art2, находятся как бы на противоположных полюсах огромного множества процессов. На одном полюсе находится процесс, на который составляются колебания ц.с. полей вдоль одной линии - тогда орбитальная скорость отсутствует. А на втором полюсе находится процесс, в котором ц.с. поле движется по кругу, а отсутствует колебательное движение. Между этими полюсами можно разместить все ситуации, в которых расстояние между ц.с. полями изменяется и траектории движения не есть ни прямые линии, ни круги, а эллипсы или розетки. Название "орбитально-осцилляционное устойчивое равновесие ц.с. полей" относится в большей степени именно к этим промежуточным ситуациям.
Третий вид устойчивого равновесия ц.с. полей можно назвать оболочечно-осцилляционным устойчивым равновесием ц.с. полей. Для описания и моделирования этого вида устойчивости служит функция РЕ или функция PES. Центрально-симметричные поля, которые описываются при помощи этих функций, обладают способностью придерживать другие поля на определённых дистанциях от своей центральной точки. Это свойство существует при расположении посторонних полей в любом направлении. Поэтому дистанционное расстояние является в действительности радиусом сферической оболочки, в центре которой находится центральная точка ц.с. поля.
После включения процесса, которого начальные условия записаны в файле FieldAct00.cPE.art2*) или FieldAct00.dPES.art2*) (раньше надо активировать соответственно кнопку PE или кнопку PES, которые находятся на пульте программы), можно наблюдать, как пробное ц.с. поле колебается на дистанционном расстоянии от центральной точки второго поля.
Полевые акты FieldAct01 - Обобщенный закон Галилея
Если не активировать раньше кнопку Blockade..., которая находится вверху экрана моделирующей программы ArtStand2, и включить по очереди процессы, которые записаны в файлах из группы FieldAct01, то на первый взгляд невозможно определить, существует ли какой-либо основный закон, который управляет движением ц.с. полей, или не существует.
Внимательный наблюдатель, исследуя поведения двух воздействующих друг с другом ц.с. полей, может вывести закон сохранения количества движения, может вывести три закона динамики Ньютона, может вывести закон сохранения энергии. Но если он раньше не знает об этом из иного источника, ему очень трудно заметить, что каждое ц.с. поле в отдельности движется по причине его ускорения наружным полем и что это ускорение не зависит от его собственных параметров.
То, что остаётся незамечаемо в случае свободного движения всех источников, которые ускоряют ц.с. поля (т.е. в случае движения всех существующих ц.с. полей, которые взаимно ускоряют друг друга), можно очень легко заметить, когда некоторые из этих ц.с. полей приколоть к системе координат. После активации кнопки Blockade... происходит блокировка всякого движения ц.с. поля, которого параметры записаны в строке 1 и которое обладает параметром А1=10. Тогда, после включения процесса, можно увидеть, как движется второе ц.с. поле, которое в соответствующих файлах записано в строке 31 и обладает параметром А2 равным 0, 10 или 20 "единиц массы".
После блокировки одного из двух ц.с. полей**), которые записаны в указанных файлах, второе поле осциллирует около приколоченного ц.с. поля. И каждый раз, независимо от значения собственного параметра А2 движущегося (колебающегося) ц.с. поля, который равен 0, 10 или 20 "единиц массы", период колебающегося ц.с. поля (при dt=0,001) в моделируемом процессе равен Т=5657. А именно в этом заключается содержание обобщенного закона Галилея, который гласит, что данное ц.с. поле одинаковым образом ускоряет любое другое ц.с. поле и это не зависит от параметров ускоряемого ц.с. поля.
Полевые акты FieldAct02 - Закон сохранения периода в орбитирующем движении
Закон сохранения периода орбитирующего движения (закон СПОД) в отношении механизма подобен галилеевому закону сохранения периода качания маятника. Оба эти закона указывают на постоянство периода и его независимость от массы качающегося/орбитирующего тела. Разумеется, оба закона говорят о постоянстве периода качания/орбитирующего движения при постоянном значении ещё одного параметра. В случае маятника постоянным параметром является длина маятника, а в случае движения по орбите постоянными остаются параметры орбиты – для круговой орбиты это будет её радиус.
В случае закона СПОД существует ещё такая особенность, что радиус орбиты, в отличие от длины маятника, которая обычно определяется человеком, определяется природой самодейственно, т.е. также и орбита не зависит от массы орбитирующего тела.
О независимости орбиты от массы орбитирующего тела можно сказать двояко - в зависимости от точки зрения это мнение является правдивым или неправдивым. Орбита ц.с. поля (или тела), движущегося вследствие влияния иного ц.с. поля (или тела), не зависит от своей собственной массы в смысле непосредственной зависимости. Но если учитывать посредственную зависимость, то такая зависимость орбиты от собственной массы существует. Ведь масса орбитирующего ц.с. поля (первого поля) влияет на движение второго ц.с. поля, которое является причиной ускорения для первого ц.с. поля. А если вследствие этого второе ц.с. поле движется, то это влияет на параметры ускорения, которому подвергается первое ц.с. поле.
Именно по этой причине, для того, чтобы можно было наблюдать независимость орбиты от массы орбитирующего тела, надо каким-то образом устранить посредственную зависимость. В моделирующей программе ArtStand2 для этой цели служит блокировка движения ц.с. поля.
После включения любого файла из группы FieldAct02 надо активировать кнопку Blockade...**). Тогда ц.с. поле, которого параметры записаны в строке 1, остаётся неподвижныым, а ц.с. поле, которого параметры записаны в строке 31, орбитирует вокруг центральной точки неподвижного поля. В каждом из трёх случаев, которые закодированы в файлах с расширением .art2, независимо от значения инерционного параметра А2 , период орбитального движения ц.с. поля равен одному и тому же числу итераций, т.е. Т=7220.
Полевые акты FieldAct03 - Закон сохранения периода осциллирующей пары тел
Закон сохранения периода осциллирующей пары тел (закон СПОП) подобный закону сохранения периода орбитирующего движения (закону СПОД) в том отношении, что изменяя сплюснутость эллиптической орбиты в крайнем случае (теоретически) получается именно осциллирующее движение пары тел. Но закон СПОП имеет особенность, которая свойственна только ему. Эта особенность заключается в том, что период осциллирующей пары однако зависит от массы, но это есть зависимость от суммарной массы осциллирующей пары тел. Это есть зависимость подобного рода, как зависимость от начального, максимального расстояния между телами (при нолевых начальных скоростях тел в моделированном процессе), от которого начинается колебающееся движение. То есть, при заданных значениях суммарной массы двух тел (ц.с. полей) и начального расстояния между телами период осциллирующего движения тел остаётся постоянным - период не зависит от отношения масс двух тел.
Правильность закона СПОП можно проверить включая поочередно файлы из группы FieldAct03.
Полевые акты FieldAct04 -
Обратно пропорциональная зависимость ускорения от квадрата расстояния
При помощи файлов из группы FieldAct04 можно наблюдать обратно пропорциональную зависимость ускорения от квадрата расстояния, которая имеет место при воздействии между ц.с. полями (телами). В модели, которая здесь предствляется, движением ц.с полей управляет экспоненциальная (Е) функция, а точнее, управляет ими производная этой Е-функции, в соответствии с которой изменяеются их ускорения. Е-функция с большой точностью отображает гравитационное воздействие, но надо учитывать, что это происходит при относительно больших расстояниях. И этого достаточно, потому что при малых расстояниях надо считаться с совсем иными формами воздействия, которые описываются при помощи других функций.
При использовании Е-функции то самое расстояние раз может быть относительно большим, а иной раз может быть недостаточно большим расстоянием, при котором обратно пропорциональная зависимость ускорения от квадрата расстояния не соблюдается. Ибо расстояние надо рассматривать относительно значения параметра В. Например, когда параметр В=1, расстояние 2 или 4 "единицы длины" это небольшое расстояние и обратно пропорциональная зависимость ускорения от квадрата расстояния не соблюдается. При таком значении параметра В за большое расстояние можно считать 100 или 10000 "единиц длины". А когда параметр В равен 0,01 или 0,0001, тогда расстояние 2 или 4 "единицы длины" это большое расстояние.
В файлах из группы FieldAct04 можно проследить, как изменяется скорость движения ц.с. поля по орбите при значениях радиуса орбиты 2 и 4 "единицы длины", когда параметр В равен 1; 0,01 или 0,0001, а также, как изменяется период движения ц.с. поля по отбите.
На основе результатов исследования, которые представляются ниже, можно увидеть обратно пропорциональную зависимость ускорения от квадрата расстояния. Это может быть зависимость ускорения от радиуса орбиты или зависимость центростремительной силы от радиуса орбиты.
Чтобы убедиться о существовании обратно пропорциональной зависимости
ускорения от квадрата расстояния, можно применить следующую проверку:
(Для выведения принято обозначения: U(3a)=0,022305; U(3b)=0,015772;
r1=X(3a)=2; r2=X(3b)=4;
a1 - ускорение при расстоянии r1; а2 - ускорение при расстоянии r2.)
a1= U(3a)^2/r1; a2= U(3b)/r2; a1/a2=(( U(3a)/ U(3b))^2)*r2/r1=(1,4142^2)*2=~2*2=4;
Зависимость a1/a2=4 (здесь по известному поводу она приблизительна)
означает, что при двоекратном уменьшении расстояния между ц.с. полями (ибо
отношение r2/r1=2) ускорение увеличивается четырекратно, что именно и есть
обратно пропорциональной зависимостью ускорения от квадрата расстояния.
Полевые акты FieldAct05 -
Прямая пропорциональная зависимость орбитальной скорости от квадратного
корня из параметра "В" Е-функции
В файлах из группы FieldAct05 повторяются данные и результаты процессов с участием ц.с. полей, которые приведены в группе FieldAct04. Но здесь надо на них посмотреть по-другому. При помощи файлов из группы FieldAct05 можно наблюдать прямую пропорциональную зависимость орбитальной скорости от квадратного корня из параметра "В" Е-функции, которая описывает ускорения при воздействии между ц.с. полями (телами).
При одном и том же расстоянии x от центров двух ц.с. полей и равенстве
параметров А1=А2 отношение ускорений а1/а2 можно записать:
a1=-A1*B1*x^(-2)*exp(-B1/x); a2=-A2*B2*x^(-2)*exp(-B2/x);
a1/a2=~ B1/B2; Это равенство приблизительно потому, что отношение
exp(-B1/x)/exp(-B1/x) при больших значениях расстояния х приближается
к единице, но не равно единице. Несмотря на то, дальше будем считать, что
B1/B2=a1/a2.
Чтобы убедиться о существовании прямой пропорциональной зависимости
орбитальной скорости от квадратного корня из параметра "В" Е-функции, можно
применить следующую проверку:
(Для выведения принято обозначения: U(3a)=0,022305; U(2a)=0,22305;
r1=X(3a)=2; r2=X(2a)=2; B(2a)=0,01; B(3a)=0,0001;
a1 - ускорение при расстоянии r1; а2 - ускорение при расстоянии r2.)
Зависимость U(3a)/U(2a)=0,1 означает, что при стократном уменьшении параметра "В" Е-функции (ибо отношение B(3а)/B(2а)=0,01) орбитальная скорость уменьшается десятикратно, что именно и есть прямой пропорциональной зависимостью орбитальной скорости от квадратного корня из параметра В Е-функции.
Полевые акты FieldAct06 - Два закона изменчивости периода в орбитальном движении пары тел (I и III законы Кеплера)
Полевые акты FieldAct06 спрятаны здесь в шести файлах - их можно разделить на две группы процессов. В первую группу - эквидистанционную группу процессов - входят процессы из файлов, в которых записаны постоянные расстояния между вращающимися телами. В этой группе параметр А1 равен 10 или 20 или 40, а постоянное расстояние между телами равно 2 – это имеет место в трёх первых файлах из ниже приведенного списка.
Во вторую группу - эквимассовую группу процессов - входят процессы из четырёх файлов, в которых параметр А1 имеет постоянное значение: А1=10, и расстояние между вращающимися телами в очередних файлах равно 2, 4, 8 или 20.
Полевые акты FieldAct06, представленные в обоих группах процессов, просматриваются в одинаковых условиях в отношении взаимосвязи между обоими телами – ц.с. полями. Во всех файлах "пробное" (дальше будет без кавычков) тело с нолевой массой кружит вокруг второго, центрального тела, которое обладает определённой массой. Каждый раз в моделированном процессе пробное тело кружит с такой орбитальной скоростью вокруг центрального тела, что орбита приблизительно имеет форму круга. Конечным параметром, который испытывает изменения и который служит главным объектом наблюдения, является период орбитального движения.
Условия, которые принято для полевых актов FieldAct06, напоминают условия из I-ого закона Кеплера. Только орбиты здесь не эллиптические, а круговые, и неподвижное тело-солнце не находится в фокусе эллипса, а в центре круга. Но аналогия сохраняется именно по этому поводу.
В эквидистанционной группе между инерционным параметром А1 - или массой тела, в поле которого происходит орбитальное движение - и периодом орбитального движения пробного тела существует некое соотношение, которое представляется следующим образом. Когда массу тела увеличить n раз, период орбитального движения уменьшится n^0,5 раз.
Зависимости, существующие в эквидистанционной группе процессов, можно записать следующим образом.
В эквимассовой группе между расстоянием (радиусом орбиты) и периодом орбитального движения существует следующая зависимость. Если радиус орбиты увеличить n раз, то период орбитального движения пробного тела увеличиться n^1,5 раз.
Зависимости, существующие в эквимассовой группе процессов, можно записать следующим образом.
Полевые акты FieldAct07 - Закон одинаковой суммарной массы и пропорциональных отношений в орбитальном движении двух тел
Закон суммарной массы и пропорциональных отношений в орбитальном движении двух тел это версия закона, который может быть представлен в ином виде. Его можно представить в версии "закона суммарной массы и пропорциональных отношений в осциллирующем движении пары тел" - эту версию можно представить при использовании файлов из группы FieldAct03. Обе версии отличаются разными видами движения двух тел - в одной версии тела вращаются вокруг общего центра масс, а в другой тела движутся вдоль прямой линии.
На основе представленного здесь закона суммарной массы и пропорциональных отношений в орбитальном движении двух тел нетрудно самостоятельно соорудить вторую версию этого закона.
Закон суммарной массы и пропорциональных отношений в орбитальном движении двух тел можно записать в виде следующих зависимостей:
Закон суммарной массы и пропорциональных отношений в орбитальном движении касается разных ситуаций. Но в каждой такой ситуации сумма масс двух тел равна Мс, сумма радиусов их орбит (или иначе, расстояние между телами во время орбитального движения) равняется Rc и сумма орбитальных скоростей тел равна Uc. Период орбитального движения для каждой такой ситуации остаётся тот сам.
Полевые акты FieldAct08 - Центрально-симметричные силовые поля
(II и III законы Ньютона)
Вначале отметим общеизвестную физическую зависимость, её значение и вытекающие из этого следствия. Это есть центростремительное ускорение, существующее при орбитальном движении, которое представляется при помощи формулы
.Обычно, никому в голову не приходит, что понятие силы это некий приём, а никак не абсолютная истина. Хоть обычно это очень полезный приём, он не всегда годится для логичного объяснения физической действительности. Примером этого может служить гравитационный закон Галилея. Говорит он о том, что в гравитационном поле разные тела независимо от величины их масс движутся с одинаковыми ускорениями. А это значит, что гравитационное поле никаким образом не замечает массы тел – оно одинаково действует на тело с малой массой и на тело, которого масса миллионы раз больше - оба эти тела приобретают одинаковые ускорения. Чтоб это можно было наблюдать (разумеется, в модельном исполнении) не надо позволять на движение тела - источника гравитационного поля.
Конечно, и в таком случае можно упёрто твердить, что сколь гравитационное
поле ускоряет тело, то обязательно должна существовать сила, которая как
бы давит на тело и отсюда появляется его ускорение. Для тела с большой
массой эта сила больше, чем для тела с малой массой, но она всегда пропорциональна
массе тела и имеет такое значение, что в данном месте гравитационного поля
для разных тел ускорение всегда одинаково. То есть, для разных тел это
будет зависимость в виде
, где M1,
M2, M3, F1, F2, F3 это соответственно массы тел и действующие на них силы,
за причиной которых тела приобретают ускорение а.
В таком месте понятие силы, которая действует на тело, не говорит ничего конкретного и не значит больше, чем сказанье о том, что тела движутся по воле божьей. Мы уже привыкли к понятию силы и видим, что лучше нам считать величину действующей силы, чем величину воли божьей. Теперь у нас нет уже выбора, выбор сделал Иссак Ньютон и давно тому назад определил понятие силы, а не понятие воли божьей. Суть сделанного им определения сегодня носит название II закона Ньютона.
А по той именно причине, что воздействие между телами определяем при помощи понятия силы, о статических центрально-симетричных полях, которые существуют в виде гравитационных и электростатических полей, можно сказать, что они силовые поля.
Новый образ воздействующих сил появляется, когда видим два ц.с. поля с разными параметрами А1 и А2, и одинаковыми распределениями потенциалов вдоль любого луча (т.е. одинаковыми параметрами В1 и В2), которые обладают полной свободой движения. Например, это имеет место в случае файла:
Полевые акты FieldAct09 - Гравитационное произведение
Большинство полевых актов, о которых выше шла речь, опиралось на Е-функцию. Движение частиц (тел, ц.с. полей) и изменение их траекторий производилось путём их ускорения, которое описывается формулой
Постоянство гравитационного произведения
(работа in statu nascendi)
*) Существование в названии файла (в окончании названия) литер PE или PES, как это имеет место в файлах FieldAct00.cPE.art2 или FieldAct00.dPES.art2, указывает на то, что при просмотре процесса, который связан с этим файлом, должна быть активирована кнопка PE или кнопка PES. Ибо только тогда функция PE или функция PES управляет ускорением и движением ц.с. полей, которые участвуют в процессе. Если в названиях файлов, касающихся полевых актов, не существуют литеры PE или PES, то это значит что управляющей функцией является функция Е и на пульте программы активной должна быть кнопка Е.
**) Если в названии файла (в его окончании) существует литера В, то
это указывает, что при просмотре процесса надо активировать кнопку Blockade...,
которая в левом верхнем углу экрана программы.
Применение новых физических законов
Закон одинаковой суммарной массы и пропорциональных отношений в орбитальном движении двух тел (представленный в "полевых актах FieldAct07") вместе с эквимассовым и эквидистанционным закономи изменчивости периода в орбитальном движении пары тел (представленными в "полевых актах FieldAct06"), может быть применим для точного определения масс звёзд из системы двойной звезды.
Определение можно проводить по следующей схеме:
1. Из наблюдательных данных надо выделить период Тzw вращения двойной звезды, расстояние между звездами Rс и радиусы орбит R1 и R2, т.е. расстояния звёзд от общего центра масс. Значения расстояния между звездами, значения радиусов орбит и сама форма орбит чаще всего могут быть кажущимися. Такими они могут быть по тому поводу, что линия, вдоль которой наблюдатель смотрит на систему двух звёзд, и плоскость, в которой движутся звёзды, могут не быть взаимно перпендикулярны.
2. Наблюдательные данные могут быть кажущимися, но существующие геометрические соотношения и анализ орбитального движения звёзд позволяют найти действительные данные. Базируя на наблюдательных данных, содержащих форму траектории звездных орбит и временные расположения звёзд на орбитах в течение одного периода, надо решить математическую задачу: надо найти действительную форму орбитальных траекторий звёзд и действительные расстояния R1, R2 и Rс, которые существуют в плоскости орбитального движения.
3. Используя эквимассовый закон изменчивости периода орбитального движения
двух тел и параметры орбиты Земли в её движении вокруг Солнца, надо найти
период Tc, с которым Земля вращалась бы вокруг Солнца, если радиус её орбиты
был бы равен Rс. Орбиту Земли и её период вращения можно обозначить Rz
и Tz. Тогда 
, или 
.
4. Используя эквидистанционный закон изменчивости периода орбитального
движения двух тел, надо найти суммарную массу двух звёзд для случая, когда
пробное тело движется по орбите с радиусом Rс и периодом Тzw. Если принять,
что "относительной" массой является масса Солнца Ms, а суммарную массу
звёзд обозначить Mzw, то можно записать: 
.
Отсюда суммарная масса двойной звезды 
.
А после подстановки 
.
В случае, когда в вычислениях принято бы, что единицей времени является
перид орбитального вращения Земли, т.е. Tz=1, а единицей длины является
радиус орбиты Земли, т.е. Rz=1, а масса Солнца Ms=333000 "масс
Земли", то суммарная масса системы двух звёзд 
.
При том параметры Rc и Tzw системы двух звёзд также должны быть представленны
в выше указанных единицах времени и длины.
5. Когда известны радиусы орбит звёзд R1 и R2, которые дают расстояние
между звездами Rс=R1+R2, и суммарная масса звёзд Mzw, на которую составляются
массы (отдельных звёзд) M1 и M2, можно вычислить массу каждой звезды M1
и M2. Для этого надо использовать закон одинаковой суммарной массы и пропорциональных
отношений в орбитальном движении двух тел. Из этого закона следует, что 
.
А после преобразований получаются следующие формулы для вычисления масс
звёзд M1 и M2
Вспомогательные материалы:
Планеты*Расстояние от Солнца*Масса (без сателитов)*Ускорение на орбите*Период
кружения на орбите
Planeta Odleg?o??od S?o?ca Masa(bez satelit?w)
Przy?pie-szenie s?onecznena orbicie Okres obiegu naorbicie
********** [а.е.]*** млн.км.****Mz=1***(*10:21кг)***********************************************
Меркурий***0.39****57.91*******0.06******333***********0.2056********************0.241
Венера*****0.72***108.21********0.81*****4870***********0.0068********************0.615
Земля******1.00***149.60********1.00*****5974********** 0.0167 ********************1
Марс*******1.52***227.95********0.11******644**********0.0934*********************1.881
Юпитер*****5.20***778.40******317.89***1899710*********0.0482********************11.862
Сатурн******9.52**1423.62*******95.17****568736*********0.0553********************29.457
Уран*******19.16**2866.14*******14.54*****86891*********0.0478********************84.011
Нептун*****30.07**4498.60*******17.24****103026*********0.0079*******************164.786
Плютон****39.52**5906.43********0.003******15.4*********0.2489*******************247.651
Мер R=0.39 T=0.241
В R=0.72
T=0.615
З R=1
T=1
М R=1.52
T=1.881
Ю R=5.20
T=11.862
С R=9.52
T=29.457
У R=19.16 T=84.011
Н R=30.07 T=164.786
П R=39.52 T=247.651